由直流電機基本工作原理可知，直流電機無論作發電機運行還是作電動機運行，都必須具有一定強度的磁場，所以磁場是直流電機進行能量轉換的媒介。因此，在分析直流電機的運行原理以前，必須先對直流電機中磁場的大小及分布規律等有所了解。

    1.直流電機的空載磁場

    直流電機不帶負載(即不輸出功率)時的運行狀態稱為空載運行?？蛰d運行時電樞電流為零或近似等于零，所以，空載磁場是指主磁極勵磁磁勢單獨產生的勵磁磁場，亦稱主磁場。一臺四極直流電機空載磁場的分布示意圖如圖3.14所示，為方便起見，只畫一半。

    （2）直流電機的空載磁化特性

    直流電機運行時，要求氣隙磁場每個極下有一定數量的主磁通，叫每極磁通(，當勵磁繞組的匝數Wf一定時，每極磁通(的大小主要決定于勵磁電流If?？蛰d時每極磁通(0與空載勵磁電流If(或空載勵磁磁勢或較大時也出現飽和，如圖3.15所示。為充分利用鐵磁材料，又不致于使磁阻太大，電機的工作點一般選在磁化特性開始轉彎.亦即磁路開始飽和的部分(圖中A點附近)。

    繞組只有一個整距元件，其軸線與磁極軸線相垂直，如圖3.18所示。該元件有Wc匝。元件中電流為ia，每個元件的磁勢為iaWc安匝，由該元件建立的磁場的磁力線分布如圖3.17所示，如果假想將此電機從幾何中性線處切開展平，如圖3.18所示。以圖中磁力線路徑為閉合磁路，根據全電流定律可知，作用在這一閉合磁路的磁勢等于它所包圍的全電流iaWc，當忽略鐵磁性材料的磁阻，并認為電機的氣隙均勻時，則每個氣隙所消耗的磁勢為的矩形波。

    的矩形波，把這許多個矩形波磁勢疊加起來，可得電樞磁勢在空間的分布為一個以兩個極距2τ為周期的多級階梯形波，為分析簡便起見或者元件數目足夠多時，可近似地認為電樞磁勢空間分布為一個三角形波，三角形波磁勢的最大值在幾何中性線位置，磁極中心線處為零，如圖3.19所示。

    如果忽略鐵心中的磁阻，認為電樞磁勢全都消耗在氣隙上，則根據磁路的歐姆定律，可得電樞磁場磁密的表達式為：　圖3.19直流電機電樞反應磁密分布

    由上式可知，在磁極極靴下，氣隙δ較小且變化不大，所以氣隙磁密Bax與電樞磁勢成正比，而在兩磁極間的幾何中性線附近，氣隙較大，超過Fax增加的程度，使Bax反而減小，所以，電樞磁場磁密分布波形為馬靴形，如圖3.19中曲線3所示。

    （3）負載時的氣隙合成磁場

    如果磁路不飽和或者不考慮磁路飽和現象時，可以利用疊加原理，將空載磁場的氣隙磁密分布曲線1和電樞磁場的氣隙磁密分布曲線3相加，即得負載時氣隙合成磁場的磁密分布曲線，如圖3.19中的曲線4所示。對照曲線l和4可見：電樞反應的影響是使氣隙磁場發生畸變，使半個磁極下的磁場加強，磁通增加，另半個極下的磁場減弱，磁通減少。由于增加和減少的磁通量相等，每極總磁通Φ維持不變。由于磁場發生畸變，使電樞表面磁密等于零的物理中性線偏離了幾何中性線，如圖3.19所示。利用圖3.19可以分析得知，對發電機，物理中性線順著旋轉方向(nF的方向)偏離幾何中性線；而對電動機，則是逆著旋轉方向(nD的方向)偏離幾何中性線。

    考慮磁路飽和影響時，半個極下磁場相加，由于飽和程度增加，磁阻增大，氣隙磁密的實際值低于不考慮飽和時的直接相加值；另半個極下磁場減弱，飽和程度降低，磁阻減小，氣隙磁密的實際值略大于不考慮飽和時的直接相加值，實際的氣隙合成磁場磁密分布曲線如圖3.19中的曲線5所示。由于鐵磁性材料的非線性，曲線5與曲線4相比較，減少的面積大于增加的面積，亦即半個極下減少的磁通大于另半個極下增加的磁通，使每極總磁通有所減小?！?

    由以上分析可以知電刷放在幾何中性線上時電樞反應的影響為：

    a)使氣隙磁場發生畸變。半個極下磁場削弱，半個極下磁場加強。對發電機，是前極端(電樞進入端)的磁場削弱，后極端(電樞離開端)的磁場加強；對電動機，則與此相反。氣隙磁場的畸變使物理中性線偏離幾何中性線。對發電機，是順旋轉方向偏離；對電動機，是逆旋轉方向偏離。

    b)磁路飽和時，有去磁作用。因為磁路飽和時，半個極下增加的磁通小于另半個極下減少的磁通，使每個極下總的磁通有所減小。